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分数统计是一种描述粒子交换对波函数相位的影响的统计规律，它是一种介于玻色-爱因斯坦统计和费米-狄拉克统计之间的一般化统计，它可以适用于一些非常规的粒子，如任意子。
我们现在考虑两个无法区分的粒子，并且我们采用该系统的波函数并对其进行平方。如果我们交换粒子A和B，波函数的平方应该看起来完全相同，因为我们不应该有任何方法知道哪个粒子是哪个。而如果我们交换这些粒子时波函数平方不相等，那么我们就可以区别这两个粒子。也就是该波函数的平方必须以这样的方式表现：|ψ(A,B)|²=|ψ(B,A)|²。
然后我们取这个数学表达式的平方根，我们会发现，方向为A,B的粒子波函数要么完全等于方向B,A的波函数，要么等于方向B,A的波函数前再加一个负号，即ψ(A,B)=±ψ(B,A)。所以我们在这里发现波函数代表两种不同类别的粒子：具有ψ(A,B)=+ψ(B,A)波函数行为的粒子称为玻色子，具有ψ(A,B)=-ψ(B,A)波函数行为的粒子称为费米子。
然而，在某些情况下，粒子交换会导致波函数的相位变化，而不仅仅是正负号的变化，这就是分数统计的情形。分数统计可以用一个参数来描述，即交换参数α。实际上，当我们对波函数的平方开根号时，我们得到的是ψ(A,B)=e^{iπα}ψ(B,A)。也就是说，当两个粒子交换时，波函数会乘以一个复数因子e^iπα。当α=0时，波函数不变，这对应于玻色-爱因斯坦统计；当α=1时，波函数变号，这对应于费米-狄拉克统计；当0<α<1时，波函数既变号又变相位，这就是分数统计。
也就是说，玻色-爱因斯坦统计和费米-狄拉克统计是两种极端的情况，它们分别适用于玻色子和费米子。玻色子是一种可以任意聚集在同一个量子态的粒子，如光子和声子。费米子是一种遵循泡利不相容原理的粒子，即同一个量子态最多只能有一个粒子占据，如电子和质子。玻色-爱因斯坦统计和费米-狄拉克统计都假设粒子交换不会改变波函数的相位，只会改变波函数的正负号。
分数统计在物理学中有很多重要的应用和实例。在1977年，Jon Magne Leinaas和Jan Myrheim假设在二维空间中存在一种奇特的粒子叫做任意子，它就具有分数统计。任意子只存在于二维空间中，因为在三维空间中，粒子的交换可以通过连续的旋转来实现，而不会改变波函数的相位。
任意子的存在是量子霍尔效应的一个重要结果，它是一种强磁场下二维电子气的新奇物态。在量子霍尔效应中，电子气被限制在二维平面内，并形成了一种拓扑有序相，即量子霍尔液体。量子霍尔液体中存在一些激发态，它们可以被视为任意子。这些任意子可以携带分数电荷和分数统计，并且可以与其他任意子发生相互作用。
任意子有很多令人着迷的性质和应用。例如，任意子可以实现拓扑量子计算，这是一种利用拓扑不变量来保护量子信息的计算模型。任意子也可以用来构造新颖的凝聚态物理模型，如分数量子霍尔效应和非阿贝尔量子霍尔效应。任意子还可以用来研究高温超导和强关联电子系统等前沿问题。
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